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第834章 好久不见小牛（第2页）

“自旋涨落模型也能够解释高温超导体中的d波对称性和强关联效应，但遗憾的是，它依然没有给出具体的配对机制。”

“徐云同学。”

在徐云说完这番话后，薛其坤院士举手打断了他：

“听你这说法....你这次采用的思路，似乎并不是主流中的一种？”

“没错。”

徐云点了点头，肯定了薛其坤的判断：

“我这次用于描述机理的理论此前并未有人提出过，我将它称之为.....陈-徐磁矢势正则理论。”

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这一次。

包括一直没有出声的杨老在内，台下的人顿时齐齐一愣。

陈-徐磁矢势正则理论。

简简单单的几个字，包含的信息量似乎有点大啊......

譬如磁矢势。

相对于电流电荷，磁矢势这个物理量的知名度可能要低一点儿。

实际上它是一个旋性矢量，和磁场有关：

已知在稳定磁场中矢量B的散度为零，根据重要失量恒等式任何矢量场的旋度的散度恒为零，因此B可表示为B=▽xA，矢量场A成为矢量磁位，因此得到电流分布的A，对A做微分运算就可以得到B。

对▽x▽xA=μJ化简可得▽^2A=-μJ，即矢量泊松方程，在直角坐标系下等价为三个标量泊松方程。

非常简单，也非常好理解。

这玩意儿和高温超导之前也存在一定关系，因为在电磁场中运动的电子总是伴随着带一个相位，这个相位其实就是磁矢势。

“........”

随后坐在薛其坤身边的王老想了想，对徐云问道：

“小徐，你继续吧，详细解释一下你的这个理论。”

徐云见状再次点了点头，这次没有再用PPT了，而是拿起粉笔在一旁的黑板上写起了板书：

“某种意义上来说，超导就像击鼓传花，电子就像小朋友，小朋友坐在自己的位置上没动，所以不会互相碰撞产生电阻，而他们手上传的花就是那个无质量的相位。”

“因此从这个思路切入，可以在紧束缚模型下写出一个规范不变的哈密顿量，也就是UHU?=?∑?ij?tijci?eiAijcjh其中Aij=θi?θj。”

“电子向左和向右跳，会附带一个正负的相位，这就是超导电流的主要来源，如果计算局域电子数ni=ci?ci随时间的变化，也就是海森堡方程，以及连续性方程?n?t?J?x=0，很容易得到流算符......”

“在临界温度以下，电子配对形成copperpair，并且凝聚到bcs基态——到这一步步骤为止，BCS理论依旧是成立的。”

“然后接下来我的思路是.....”

说到这里。

徐云刻意顿了顿：

“对超导体的能隙函数做费米面结构近似。”

（见449章，又是一个跨越了400章的伏笔）

早先提及过。

所谓费米面，指的其实是动量空间的等能面。

费米面最早被定义于理想无相互作用的费米气系统中，后来便扩展到了电子模型，近些年常见于固体材料范畴。

它的实质就是三维无限势阱中自由电子的运动，电子对应λ=hp，所以在导体中形成驻波。

接着根据波矢量的定义，就可以确定单个电子所处驻波的波矢量值。

哒哒哒.....

徐云拿着粉笔飞快在黑板上写下一行行算式，台下几位大佬则肉眼可见的变得有些凝重了起来。

徐云在这部分的思路很灵性，一般来说在凝聚到bcs基态之后，剩下的就是宏观量子态的讨论了。

也就是大量电子相位杂乱无序分布的波函数由于自发对称破缺，形成了一个确定相位的波函数。

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